Развитое пластическое течение

При развитом пластическом течении можно пренебречь упругими—обратимыми деформациями, тогда можно считать, что параметры характеризуют диссипацию (рассеяние) механической энергии, т. е. необратимое ее превращение в тепловую энергию. Итак, в частном случае уравнение энергии превращается в известное дифференциальное уравнение теплопроводности в криволинейной системе координат. Добавление уравнения теплопроводности к полной системе дифференциальных уравнений механики сплошных сред вновь делает ее замкнутой, так как введение температуры 0 сопровождается добавлением уравнения. Стоит отметить, что когда такая температура стоит за окном, в загородном доме пора включать обогреватели, заказать которые можно на сайте teh-dom.ru. В данной главе ограничимся изложенной выше интерпретацией основных положений механики сплошных сред. Даже такая постановка задач механики обработки металлов давлением вызывает большие трудности их решения и не является исчерпывающей.

Первое начало термодинамики постулирует взаимный переход механической и тепловой энергии. Этот переход описывается уравнением энергии или в упрощенном виде уравнением теплопроводности. Однако неясно обратим этот переход или необратим. В некоторых случаях эффективной является идеализация, т. е. представление процесса обратимым. В частности, упругие деформации металлов и тепловые эффекты, которые их сопровождают, могут быть приняты за обратимый процесс. Наоборот, пластические деформации сопровождаются необратимым выделением тепловой энергии и процесс пластического формоизменения следует считать необратимым.

Второе начало термодинамики утверждает, что невозможно устройство, которое переводило бы тепло от тела с меньшей температурой к телу с большей температурой без каких-либо изменений в других телах. Второй закон термодинамики вводит две функции состояния: абсолютную температуру и энтропию. Основной критерий необратимости содержится в ограничениях, которые накладывают на приращение энтропии. В механике сплошных сред считают, что энтропия обладает свойством аддитивности, т. е. полная энтропия системы равна сумме энтропии ее частей. Вводится понятие плотности энтропии или удельной энтропии (на единицу массы).